Vain voimme laskea päästetyn energian, kun n_x rarr n_tonly vetyatomissa ei missään muussa atomissa. Milloin tulee uusi yhtälö, jota voidaan soveltaa kaikkiin tulevaisuudessa löydettyihin atomeihin ?????

Vain voimme laskea päästetyn energian, kun n_x rarr n_tonly vetyatomissa ei missään muussa atomissa. Milloin tulee uusi yhtälö, jota voidaan soveltaa kaikkiin tulevaisuudessa löydettyihin atomeihin ?????
Anonim

Koska vetyatomissa on vain yksi elektroni, niin ei ole elektronien repulsioita kiertämään orbitaalienergioita. Näiden elektronien karkotusten vuoksi eri energiat perustuvat kunkin orbitaalisen muodon kulmamomenttiin.

Rydbergin yhtälössä hyödynnetään Rydbergin vakiota, mutta Rydbergin vakio, jos ymmärrät sen, on itse asiassa vain vetyatomin maa-tilan energia, # - "13,61 eV" #.

# -10973731.6 peruuta ("m" ^ (- 1)) xx 2.998 xx 10 ^ (8) peruuta "m" "/" peruuta "s" # "

#xx 6.626 xx 10 ^ (- 34) peruuta "J" cdotcancel "s" xx "1 eV" / (1.602 xx 10 ^ (- 19) peruuta "J") #

#= -13.60_(739)# # "EV" # # ~~ - "13.61 eV" #

Siten se on rakennettu vetyatomille.

Olisi hyvin epäkäytännöllistä rakentaa työyhtälö monimutkaisemmille atomeille, koska pikemminkin kuin yksi kiertoradan energia # N #, meillä olisi # BBN # kiertoradioenergiat kussakin # N #, ja # 2L + 1 # kiertoradat kullekin # L # sisällä # N #.

Meidän olisi myös otettava huomioon spektroskooppiset valintasäännöt jotka edellyttävät #Deltal = pm1 #, eikä sallita kaikkia mahdollisia siirtymiä.

Yhden sähköisen siirtymän sijasta ylöspäin, esimerkiksi # N = 2-> 3 #, meidän pitäisi, kevyiden atomien osalta, ottaa vain # 2S> 3p #, # 2p-> 3s #, ja # 2p-> 3d #, emmekä voi ottaa # 2s -> 3d # esimerkiksi. Tietenkin saatat myös vahingossa saada # 2S> 2p #, joka ei täytä # N = 2-> 3 #.

Tämä tekisi hyvin monimutkaisen yhtälön yleiskemian opiskelijoille dissektoida …